氦气4

由于零点振动的影响，即使在低温下液化，氦4 仍保持液态直至达到xxx零。也就是说，它不会变得牢固。然后，在2.17 K（开尔文）下，比热出现跃变，从而导致二阶相变和超流体状态。由于比热的跃迁，该转变温度被称为λ点。

在超流体状态下，氦4处于零粘度状态（He II相），如果它爬升或有一个原子可以穿过的间隙，它会从壁泄漏。但是，在有限温度区域中，普通流体（具有与普通液体相同的特性：He I相）和超流体（零粘度：He II相）共存（→双流体理论）。在超流体状态下，玻色粒子 He-4被玻色凝聚。

事实上，一个超流体部分不低于均是Bose凝结，1938年，弗里茨·伦敦最早是由指出。伦敦认为氦的四个原子是理想的玻色气体，并使用超流体转变温度作为玻色的冷凝温度，得出其理论值3.13K。该值接近2.17K的实验观察值。值的差异是由于以下事实：超流体态的氦4处于液态，不同于理想的玻色气体，氦原子之间的相互作用，当原子彼此靠近时产生的强排斥力等。 。在理想的玻色气体中，没有考虑粒子之间的相互作用，但是已经对该相互作用的情况进行了理论扩展。但是，在理想的Bose气体中向Bose凝聚态的相变是三次相变，而He-4（以及He-3）到超流态的相变是二级相变。这部分的理论解释还不够。

在超流体状态下，它显示出很高的热导率。这是因为氦4的超流体成分向热源移动，而普通流体成分向远离热源移动（可以说是对流）。由于这种高的热导率，超流体氦气在整个过程中都非常均匀。